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公理化熱力學是全新的熱力學理論體系，它使熱 力學的概念更加清晰，且以熱力學第一定律為公理； 它依據氣體的熱力圖、表以及工程實踐的數據，依靠 邏輯、數學演繹加以推導；它如同歐氏幾何、牛頓力 學一樣依靠演繹推導導出未知；它指導熱能工程進行 新實踐。
書中供非本專業讀者學習的內容有：可逆過程、 不可逆過程、超可逆過程的數學定義；熱力學第一定 律推導出熱力學第二定律；超可逆過程的發現及推導 出熱力學第二定律的反例，等等。《公理化熱力學基 礎教程》還介紹了電流不能帶走熱量的道理以及半導 體制冷片的實質。借助這些內容可以改變人們對“自 然界總是熵增”的歷史形成的認識。書中供本專業讀 者學習的創新內容非常豐富，實用意義巨大，如對氣 體絕熱上升的計算得出絕熱減熵流動的結論，將其用 于氣體旋渦，可實現零排放大規模發電工程。
《公理化熱力學基礎教程》的讀者對象很廣泛。
文科讀者可學習其中的邏輯、理性，對自然基本 認識的科普，而提高思想境界；理科讀者可了解更深 刻的內容；能源專業工作者可獲得設計新能源的靈感 ，從而大膽地實踐。運用于工程。本書由趙興龍主編 。
書中供非本專業讀者學習的內容有：可逆過程、 不可逆過程、超可逆過程的數學定義；熱力學第一定 律推導出熱力學第二定律；超可逆過程的發現及推導 出熱力學第二定律的反例，等等。《公理化熱力學基 礎教程》還介紹了電流不能帶走熱量的道理以及半導 體制冷片的實質。借助這些內容可以改變人們對“自 然界總是熵增”的歷史形成的認識。書中供本專業讀 者學習的創新內容非常豐富，實用意義巨大，如對氣 體絕熱上升的計算得出絕熱減熵流動的結論，將其用 于氣體旋渦，可實現零排放大規模發電工程。
《公理化熱力學基礎教程》的讀者對象很廣泛。
文科讀者可學習其中的邏輯、理性，對自然基本 認識的科普，而提高思想境界；理科讀者可了解更深 刻的內容；能源專業工作者可獲得設計新能源的靈感 ，從而大膽地實踐。運用于工程。本書由趙興龍主編 。
名人/編輯推薦
目次
第一章公理化熱力學，基本概念清晰化
第一節總則
第二節熱力學第一定律
第三節氣體做功的模型
第四節可逆過程、不可逆過程、超可逆過程
第五節熱力學基本公式
第六節熱力學第二定律
第二章引子：dq≤du+pdv是當今熱力學的基礎
第一節熱力學是人類對自然的根本認識之一
第二節假想的故事
第三節公理化熱力學
第三章公理化熱力學簡述
第一節公理化熱力學史
第二節公理化熱力學的依據，適用范圍及科學方法的意義
第三節公理化熱力學的簡單介紹
第四節公理化熱力學，人類知識更新，無限的精神振奮
第四章與公理化熱力學相關的數學知識
第一節用第二型曲線積分表示面積
第二節□f（x）dq（x）稱作斯蒂爾切斯積分
第三節熵的計算式化作斯蒂爾切斯積分
第四節關于熵是狀態函數的數學證明
第五節□1—2du／T+pdv／T為什么與過程曲線的路徑無關，如何證明
第六節□1—2dq／T第三類積分
第五章氣體在重力場中上升，讓過程功dw>pdv的方案
第一節氣體在氣柱中升高，用“氣杯量筒”模型討論，得出dw>pdv的結論
第二節再舉一個“甲序上升”的例子
第三節討論絕熱氣柱的壓力與高程的關系
第四節氣體進入垂直管道上升流動，流速增大時壓力與高度的函數式
第六章氣體通過旋渦實現無放熱循環，技術方案簡單、實用
第一節氣旋的絕熱減熵流動
第二節方案1
第三節方案2
第四節誘導冷卻
第七章無摩擦阻力與負摩擦阻力的發現
第一節“液氦噴泉”，卡皮查獲諾貝爾獎
第二節吸熱不增熵，地地道道的永動機理論
第八章氣體通過絕熱氣柱的問題
第一節有關高中的公理化熱力學內容
第九章熱電偶的“電流帶走熵流”，現代物理的討論
第十章如何看待熱力學史上的“熱質說”
第十一章等溫氣柱，氣柱的重心，高度計算及意義
第十二章利用數學計算得出關于等截面管流速變化的結論：沒有流動阻力的絕熱流動也不一定是等熵的
第十三章公理化熱力學教程精要
第一節功、熱量、內能及熱力學第一定律
第二節可逆過程、熱力學第二定律的推導及熵
第三節傳統熱力學
第四節北京大學王竹溪、劉玉鑫指出：除體積功pdv還有功A的推理及實驗
第五節氣體不需冷卻全部液化而做發出強大動力的動力機械的原理說明
第六節補充（焓的知識、牛頓力學）
第十四章關于氣體流動做功的幾個模型的講解
第一節氣體在重力場中上升
書摘/試閱
證明：
1.在平面（P，V）上任取一點（P1，V1）定義熵值為S1；
2.過點（P1，V1）作可逆等溫線，由熵的定義，這條可逆等溫線上的每一點都確定了熵的值；
3.在此可逆等溫線上的每一點作可逆絕熱線，這些線布滿了平面（P，V），平面（P，V）上的每一點都有且只有一條可逆絕熱線通過，在每一條可逆絕熱線上其熵都等于與所設的可逆等溫線相交的點的熵；
4.于是，平面（P，V）上的每一點都定義了熵的值；
5.如此定義了點（Px，Vx）處的熵值為Sx，再畫出這點的可逆絕熱線，畫出點（P1，V1）處的可逆等溫線，得交點的熵是Sx，再計算點（P1，V1）處的熵，也是原規定的熵值S1；
6.由以上條件得出結論：規定平面（P，V）上的任一點的熵值，平面（P，V）上的任一點就都確了熵值，所以S=F（P，V），熵是狀態函數證明完畢。
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